대학원 공부노트

센서의 기본 원리는 광양자 이론에 의해 튀어나오는 전자를 측정하는 것이다. 이때 빛의 세기만을 측정한다면 흑백 영상을 얻게 된다. 컬러 이미지를 얻기 위해서는 추가 작업이 필요하다. CCD, Charged Coupled Device (전하결합소자) 금속판에 쌓인 전하를 컨베이어 벨트 움직이듯 옆으로 하나씩 하나씩 옮긴다고는 하나 잘 와닿지 않는다. 나중에 시간이 될 때 추가로 공부하도록 하자. 단, 전위를 측정하는 회로가 하나라서 센서 감도에 대한 문제를 걱정할 필요가 없다. 전하를 옆으로 이동시키는 방식으로 작동하는데 특정 셀이 과다한 빛을 받을 경우 주변 센서도 포화되는 문제가 있다. 이러한 현상을 smearing effect라고 한다. CMOS, Complementary Metal-Oxide Sem..

실험실에서 사용하는 물품들의 이름을 들으면 신기할 때가 많다. EP 튜브는 무슨 약자일까 하는 등 말이다. EP Tube는 1 mL 정도의 작은 시약을 담을 수 있는 conical tube 정도라고 생각하면 된다. 이 튜브는 Eppendorf라는 회사에서 1961년에 특허를 받고 생산한 제품이다. 이후 업계 표준으로 자리 잡게 되었고 오늘날에 이르러서는 eppendorf tube, eppi tube, microtube 등 다양한 이름으로 불린다. 우리가 노란 뚜껑에 초록색 몸통을 가진 고체풀을 '딱풀'이라고 부르는 것과 동일하다. 자세한 내용은 아래 참고자료에 명기된 것처럼 Eppendorf가 정리해둔 사이트를 참고하는 편이 낫다. 단, 딱풀도 맞으나 고체풀이 포괄적인 의미를 담듯이 사전적으로 볼 때는 ..

Dip-in Two Photon Lithography, DTPL 또는 Dip in Laser Lithography, DiLL 방식은 기존의 oil-immersion 방식이 특정 두께와 투명한 재질을 가진 substrate 위에서만 구조체를 출력할 수 있다는 단점을 극복하고자 탄생한 기법이다. 따라서 DiLL 방식을 사용할 경우 구조체를 어떠한 재질 위에서도 출력할 수 있게 된다. 또, 레이저가 substrate 바닥 아래에서 광 에너지를 인가하여 구조체를 출력하는 oil immersion 방식은 태생적으로 레이저의 가동 범위에 한계가 있어 큰 구조체를 출력할 수 없다. (구조체 출력에 높이 한계가 있다.) 반면에 DiLL 방식은 레이저가 substrate 위에서 광 에너지를 인가하여 구조체를 출력하므로 ..

$$p=A e^{i(\omega t - kx)}=Ae^{i\omega}e^{-ikx}=Ae^{i\omega t}e^{-ikr\cos\theta}$$ $$(x=r\cos\theta)$$ 이번 페이지에서 다룰 내용은 Fourier-Legendre series를 다룰 예정입니다. 목표는 아래 두 식을 유도해내는 것이에요. $$f(x)=\sum_{n=0}^{\infty}{a_{n}P_{n}}$$ $$a_{m}=\frac{2m+1}{2}\int_{-1}^{1}{f(x)P_{m}(x)dx}$$ Step 1: Legendre Polynomial To derive above equations, we need 'Legendre polynomial' $$P_{n}(x)=\sum_{m=0}^{M}{(-1)^{m}\frac{..

[모바일로 보시면 LaTeX이 그대로 보여집니다. 따라서 PC로 보실 것을 적극 권장드립니다.] 해당 글을 보시면 제가 어떤 흐름으로 공부를 하는지 알 수 있습니다. #1. 목표 설정 $$p=A\sum_{n=0}^{\infty}{(2n+1)(-i)^{n}j_{n}(kr)P_{n}(\cos\theta)e^{i\omega t}}$$ 해당 식을 유도할 예정이며 다음과 같은 큰 흐름을 따라간다. 식의 출처는 Acoustics and Vibration Animations $$p=Ae^{i(\omega t-ky)}=Ae^{i(\omega t)}e^{-iky}=Ae^{i(\omega t)}e^{ikr\cos\theta}$$ $$e^{ikr\cos\theta}=\sum_{n=0}^{\infty}{A_{n}P_{n}(\..

$$\rho\partial_{t}^{2}u_{i}=\sum_{j}{\partial_{j}}\left(\lambda \delta_{ij}\sum_{k}{\varepsilon_{kk}}+\mu(\partial_{i}u_{j}+\partial_{j}u_{i})\right)$$ 식이 복잡하므로 식을 전개한 뒤 우변을 둘로 나눠 정리하도록 한다. 이때 \(\lambda\), \(\mu\)는 상수이므로 앞으로 자유롭게 이동할 수 있다. $$\lambda \sum_{j}{\partial_{j}\delta_{ij}}\sum_{k}{\varepsilon_{kk}}+\mu\sum_{j}{\partial_{j}(\partial_{i}u_{j}+\partial_{j}u_{i})}$$ 식이 여전히 복잡하므로 조금 더 전개한 뒤..

[모바일에서는 수식이 모두 LaTeX 그대로 나옵니다. 따라서 PC로 보시는 것을 적극 권장 드립니다.] 2편의 글에 걸쳐 우리는 아래와 같이 2개의 식을 유도하였다. $${\color{blue}\varepsilon_{ij}}=\frac{1}{2}\left(\partial_{i}u_{j}+\partial_{j}u_{i}\right)$$ $$\tau_{ij}=\lambda \delta_{ij}\sum_{k}{\varepsilon_{kk}}+2\mu{\color{blue}\varepsilon_{ij}}$$ 그리고 이 두 식을 결합하면 아래와 같은 식을 얻을 수 있다. $$\tau_{ij}=\lambda \delta_{ij}\sum_{k}{\varepsilon_{kk}}+\mu(\partial_{i}u_{j}..

지난 글에 이어 다룰 내용은 poisson's ratio부터 시작된다. $$\nu=-\frac{\varepsilon_{xx}}{\varepsilon_{yy}}$$ $$\Rightarrow \varepsilon_{yy}=-\frac{1}{\nu}\varepsilon_{xx}\cdots (1)$$ $$\sigma_{yy}=E\varepsilon_{yy}$$ $$\Rightarrow \varepsilon_{yy}=\frac{1}{E}\sigma_{yy}\cdots (2)$$ 식(1)에 식(2)를 대입하면 아래와 같은 식을 구할 수 있다. $$\varepsilon_{yy}=-\frac{1}{\nu}\varepsilon_{xx}=\frac{1}{E}\sigma_{yy}$$ 이는 \(y\) 방향으로 수축할 때 \(..